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ペクレ数 ( リダイレクト:移流拡散方程式 ) : ウィキペディア日本語版
移流拡散方程式[いりゅうかくさんほうていしき]
移流拡散方程式とは、移流方程式拡散方程式が組み合わされた、それらよりも一般的な流れを表す2階線型偏微分方程式である。物理量φ(''t'' , ''x'' )が、速度''c'' で流れ、かつ拡散係数''D'' で拡散する場合の移流拡散方程式は次の式で表される:
:\frac + \nabla\cdot(\boldsymbol\phi) = \nabla\cdot(D\nabla\phi)'x'' )が、速度''c'' で流れ、かつ拡散係数''D'' で拡散する場合の移流拡散方程式は次の式で表される:
:\frac + \nabla\cdot(\boldsymbol\phi) = \nabla\cdot(D\nabla\phi)' )が、速度''c'' で流れ、かつ拡散係数''D'' で拡散する場合の移流拡散方程式は次の式で表される:
:\frac + \nabla\cdot(\boldsymbol\phi) = \nabla\cdot(D\nabla\phi)'c'' で流れ、かつ拡散係数''D'' で拡散する場合の移流拡散方程式は次の式で表される:
:\frac + \nabla\cdot(\boldsymbol\phi) = \nabla\cdot(D\nabla\phi)' で流れ、かつ拡散係数''D'' で拡散する場合の移流拡散方程式は次の式で表される:
:\frac + \nabla\cdot(\boldsymbol\phi) = \nabla\cdot(D\nabla\phi)
== 解析解 ==
1次元で、係数''c'' , ''D'' が定数の移流拡散方程式
:\frac + c\frac = D\frac
については、ラプラス変換を利用して解析解を求めることができる〔齋藤大作・星清、1997、移流拡散方程式の解析解(1)、開発土木研究所月報第533号、寒地土木研究所、http://kankyou.ceri.go.jp/houkoku/1997/11.pdf〕。ここで、境界条件として次の単位ステップ関数を仮定する:
:\phi(t,0) = U_0(t) = \begin 0 & (t < 0) \\ 1 & (t \ge 0)\end
:\lim_\phi(t,x) < \infty\quad (t\ge 0)
また、初期条件としては次を仮定する:
:\phi(0,x)=0\quad (x\ge 0)
(実質的に''t'' > 0, ''x'' > 0 の解にのみ興味がある。)
このとき、解は
:\phi(t,x) = \frac\exp\left(\fracx\right)
\left +\exp\left( \fracx\right)\operatorname\left(\frac(x+ct)\right)\right
となる。ここで、erfc(''z'' )は相補誤差関数である。

抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア(Wikipedia)
ウィキペディアで「移流拡散方程式」の詳細全文を読む

英語版ウィキペディアに対照対訳語「 Convection-diffusion equation 」があります。




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