翻訳と辞書 Words near each other ・ ビラール・ペロサM1915短機関銃 ・ ビラール・ペロサ短機関銃 ・ ビラーワル・ザルダーリー・ブットー ・ ビラーワル・ブットー・ザルダリ ・ ビラーワル・ブットー・ザルダーリー ・ ビラ字 ・ ビラ星人 ・ ビリアルの定理 ・ ビリアル係数 ・ ビリアル定理 ・ ビリアル展開 ・ ビリアル方程式 ・ ビリアード ・ ビリィ★ザ★キッドの新しい夜明け ・ ビリィ・ザ・キッドの新しい夜明け ・ ビリウス・ウィーズリー ・ ビリエドリラダン ・ ビリエ・ル・ベル ・ ビリオネア ・ ビリオネア (芸能プロダクション) Dictionary Lists mini英和辞書 mini和英辞書 Webster 1913 Latin-English FOLDOC Wikipedia English ウィキペディア

翻訳と辞書　辞書検索 [ 開発暫定版 ] スポンサード リンク ビリアル展開 ： ミニ英和和英辞書 ビリアル展開[びりあるてんかい] virial expansion =========================== ・ 展開 ： [てんかい] 　 1. (n,vs) develop　2. expansion (opposite of compression)　 ビリアル展開 ： ウィキペディア日本語版 ビリアル展開[びりあるてんかい] ビリアル展開（ビリアルてんかい、virial expansion）とは、実在気体の圧力（主に圧縮因子の形で）や浸透圧を、温度と圧力に依存する様子を解析的に表すためにモル体積の逆数の冪級数に展開することである。ヘイケ・カメルリング・オネスが1901年に提出した。ビリアル (virial) とは力を意味するラテン語である。 == 実在気体の状態方程式について == 理想気体の場合は圧縮因子が1であるが、実在気体はそうではないのでそのずれを補正する項として圧力（$P$）や体積の逆数（$\backslash frac$）の冪級数で表した（つまりビリアル展開した）のがビリアル方程式である。 :$Z\; =\; \backslash frac\; =\; 1\; +\; \backslash frac\; +\; \backslash frac\; +\; ...$ または ''P'' の冪級数では :$Z\; =\; \backslash frac\; =\; 1\; +\; B\_PP\; +\; C\_PP^2\; +\; ...$ で表される。ここで、''P'' は圧力、''Vm'' は1モルあたりの体積（モル体積）、''R'' は気体定数、''T'' は温度である。''B'', ''C'', ... は温度など分子間の相互作用に依存し、''実験的に求められる各温度での気体ごとの定数''で、ビリアル係数という。それぞれ第2ビリアル係数 (second virial coefficient)、第3ビリアル係数、……と呼ばれる。理想気体の場合、または実在気体でも圧力0の極限では ''Z'' は1になり、圧力が上がるごとに、高次の ''P'' の項の寄与が大きくなる。 それぞれのビリアル係数は温度の関数である。 第2項$\backslash frac$は2分子間相互作用に、第3項$\backslash frac$は3分子間の相互作用に由来している。 ビリアル方程式は、マイアー夫妻のクラスター展開の理論（1940年）によると、 :$\backslash frac\; =\; 1\; -\; \backslash sum^\backslash infty\_\; \backslash frac\backslash beta\_\backslash rho$と表せる。（$\backslash rho\; =\; \backslash frac$） ここで、$v\; =\; \backslash frac$ 、$k\; =\; \backslash frac$ なので、$\backslash frac\; =\; \backslash frac$である。 $\backslash beta\_$は既約クラスター積分と呼ばれるもので以下のように定式化される。 :$\backslash beta\_\; =\; \backslash frac\backslash frac\backslash int\; \backslash Sigma^\; \backslash Pi\; f\_dr\_1...dr\_n$,  $f\_\; =\; exp\backslash left(\; \backslash frac\; \backslash right)\; -\; 1$, （$U$は分子間ポテンシャル。添字は分子の番号を表す。） :なお、この分子間ポテンシャル$U$は、実験値にあうようなものがいくつか提案されている。 上に挙げた既約クラスター積分は、具体的に計算すると :$\backslash beta\_1\; =\; \backslash frac\; \backslash int\; f\_dr\_1dr\_2$ :$\backslash beta\_2\; =\; \backslash frac\; \backslash int\; f\_f\_f\_dr\_1dr\_2dr\_3$ :$\backslash beta\_3\; =\; \backslash frac\; \backslash int$+ 6f_f_f_f_f_ + f_f_f_f_f_f_ dr_1dr_2dr_3dr_4 のようになる。このように、$\backslash beta\_1$は2分子間、$\backslash beta\_2$は3分子間、$\backslash beta\_3$は4分子間の相互作用を表していることがわかる〔物理学辞典　三訂版、培風館　ISBN 4-563-02094-X〕。 これより、第2ビリアル係数は、 :$B\_V\; =\; -\backslash frac\backslash beta\_1\; =\; -\; \backslash frac\; \backslash int\; f\_\; dr\_\; =\; 2\; \backslash pi\; N\_A\; \backslash int\_0^\; r^2\; \backslash left$- exp\left(- \frac\right) \right drと表される。 この式は、ファン・デル・ワールスの状態方程式に現れる物質係数$a$、$b$をミクロに導くときに重要となる。 気体がファンデルワールスの状態方程式に従うとするならば、圧縮因子 ''Z'' は以下のようになる〔Gordon M. Barrow著、大門寛、堂免一成訳 　『バーロー物理化学』　東京化学同人、1999年〕。 :$Z\; =\; \backslash frac\; =\; \backslash frac\; -\; \backslash frac$ またのとき以下の二項式展開が成立する。 :$(1\; -\; x)^\; =\; 1\; +\; x\; +\; x^2\; +\; x^3\; +\; ...$ 上の二項式展開を用いて状態方程式の $\backslash frac$ の項を級数に展開し、圧縮因子 ''Z'' を用いた式で表すと以下のようになる。 :$Z\; =\; \backslash frac\; =\; 1\; +\; \backslash left(b\; -\; \backslash frac\; \backslash right)\; \backslash frac\; +\; \backslash frac\; +\; ...$ この式を使うと、実験で求めた第2ビリアル係数の定数部分から$b$が、温度に反比例する部分から$a$が求められる。 抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア（Wikipedia）』 ■ウィキペディアで「ビリアル展開」の詳細全文を読む スポンサード リンク 翻訳と辞書 : 翻訳のためのインターネットリソース Copyright(C) kotoba.ne.jp 1997-2016. All Rights Reserved.